Oddziaływania elektromagnetyczne
Jak już pisaliśmy w poprzednim rozdziale, podstawową metodą rachunkową w kwantowej teorii pola jest rachunek zaburzeń oparty na technice diagramów Feynmana. W elektrodynamice kwantowej oddziaływania fotonów z elektronami i pozytonami można opisać przez wymianę kwantów pól, tak jak to pokazuje rysunek 6. Każdy wierzchołek diagramu Feynmana oznacza elementarny akt emisji lub absorpcji fotonu.
Rozważmy np. rozpraszanie elektronu lub mionu w polu jądra, traktowanego jak obiekt nieskończenie ciężki, o ładunku (tzw. rozpraszanie coulombowskie). W elektrodynamice kwantowej amplitudę tego procesu obliczaną do rzędu opisują diagramy Feynmana przedstawione na rysunku 7.
W najniższym rzędzie w α amplituda rozpraszania coulombowskiego jest dana przez pierwszy z diagramów z rys. 7. Obliczenie odpowiadającego temu diagramowi przyczynku do amplitudy jest równoważne rachunkowi opartemu na rozwiązywaniu równania Diraca z ustalonym zewnętrzym potencjałem elektrostatycznym wytwarzanym przez jądro. Obliczony w tym rzędzie różniczkowy przekrój czynny ma postać
[23] |
gdzie i są pędem i energią padającego elektronu, a jest kątem rozproszenia elektronu. Drugi wyraz w nawiasie jest związany ze spinem elektronu. Dla jest on zaniedbywalny i wzór (23) przechodzi w znany nierelatywistyczny wzór Rutherforda.
Pozostałe diagramy z rysunku 7 to tak zwane diagramy pętlowe opisujące poprawki wyższego rzędu, czyli efekty kwantowej teorii pola. Ich uwzględnienie pozwala obliczyć m.in. poprawki do anomalnego momentu magnetycznego elektronu lub mionu.